多普勒振镜正弦调制多光束激光外差测量磁致伸缩系数的装置及方法转让专利
申请号 : CN201110145089.7
文献号 : CN102353915A
文献日 : 2012-02-15
发明人 : 李彦超 , 王春晖 , 高龙 , 曲杨 , 丛海芳 , 邵文冕
申请人 : 哈尔滨工业大学
摘要 :
权利要求 :
1.一种多普勒振镜正弦调制多光束激光外差测量磁致伸缩系数的装置,其特征在于:该装置由第一固定棒(1-1)、第二固定棒(1-2)、激励线圈(2)、待测铁镍合金样品(3)、直流稳压电源(4)、平面反射镜(5)、不计厚度薄玻璃板(6)、偏振分束镜PBS(7)、H0固体激光器(8)、四分之一波片(9)、振镜(10)、会聚透镜(11)、光电探测器(12)和信号处理系统(13)组成,直流稳压电源(4)用于给激励线圈(2)提供工作电源,待测铁镍合金样品(3)居中放置在激励线圈(2)内,待测铁镍合金样品(3)的一端固定连接第一固定棒(1-1)的一端,该第一固定棒(1-1)的另一端固定设置,待测铁镍合金样品(3)的另一端固定连接第二固定棒(1-2)的一端,该第二固定棒(1-2)的另一端粘接平面反射镜(5)的非反射面,平面反射镜(5)的反射面与待测铁镍合金样品(3)的轴线垂直;第一固定棒(1-1)和第二固定棒(1-2)大小相同,并且两根固定棒、待测铁镍合金样品(3)和激励线圈(2)同轴设置;在平面反射镜(5)的反射面一侧距离d处,与该平面反射镜(5)平行设置有不计厚度薄玻璃板(6);
H0固体激光器(8)发出的线偏振光经偏振分束镜PBS(7)反射后入射至四分之一波片(9),经该四分之一波片(9)透射后的光束入射至振镜(10)的光接收面,经该振镜(10)反射的光束再次经四分之一波片(9)透射后发送至偏振分束镜PBS(7),经该偏振分束镜PBS(7)透射后的光束入射至不计厚度薄玻璃板(6),经该不计厚度薄玻璃板(6)透射之后的光束入射至平面反射镜(5)的反射面,经该平面反射镜(5)反射后的光束再次经不计厚度薄玻璃板(6)透射获得透射光,该透射光与经不计厚度薄玻璃板(6)的光入射面反射后的光束均通过会聚透镜(11)汇聚至光电探测器(12)的光敏面上,所述光电探测器(12)输出电信号给信号处理系统(13)。
2.根据权利要求1所述的多普勒振镜正弦调制多光束激光外差测量磁致伸缩系数的装置,其特征在于:所述距离d为20mm。
3.根据权利要求1或2所述的多普勒振镜正弦调制多光束激光外差测量磁致伸缩系数的装置,其特征在于:所述第一固定棒(1-1)和第二固定棒(1-2)的两个端面均粘固有非磁性材料。
4.根据权利要求1或2所述的多普勒振镜正弦调制多光束激光外差测量磁致伸缩系数的装置,其特征在于:所述第一固定棒(1-1)的另一端固定设置为:第一固定棒(1-1)的另一端固定在工作台上或固定件上。
5.根据权利要求1或2所述的多普勒振镜正弦调制多光束激光外差测量磁致伸缩系数的装置,其特征在于:所述振镜(10)为多普勒振镜,其振动方程和速度方程分别是x(t)=x0cos(ωct)和v(t)=-ωcx0sin(ωct),式中x0为多普勒振镜振动的振幅,ωc为多普勒振镜的角频率,c为光速,t为时间。
6.根据权利要求1或2所述的多普勒振镜正弦调制多光束激光外差测量磁致伸缩系数的装置,其特征在于:所述信号处理系统(13)由带通滤波器(13-1)、前置放大器(13-2)、模数转换器A/D(13-3)和数字信号处理器DSP(13-4)组成,所述带通滤波器(13-1)对接收到的光电探测器(12)输出的电信号进行滤波之后发送给前置放大器(13-2),经前置放大器(13-2)放大之后的信号输出给模数转换器A/D(13-3),所述模数转换器A/D(13-3)将转换后的信号发送给数字信号处理器DSP(13-4)。
7.采用权利要求1所述的多普勒振镜正弦调制多光束激光外差测量磁致伸缩系数的装置实现多普勒振镜正弦调制多光束激光外差测量磁致伸缩系数的方法,其特征在于该方法的过程为:首先,将待测铁镍合金样品(3)进行交流退磁;利用二维调整架调节平面反射镜(5)和不计厚度薄玻璃板(6)的位置,使平面反射镜(5)和不计厚度薄玻璃板(6)相互平行、等高,并使不计厚度薄玻璃板(6)与平面反射镜(5)的反射面之间的距离d为20mm;
然后,调整直流稳压电源(4),使其输出电流最小,并打开振镜(10)的驱动电源使振镜(10)开始做简谐振动;同时,打开H0固体激光器(8),最后,调整直流稳压电源(4)的输出电流,使其输出电流I单调上升,在此过程中,信号处理系统(13)连续采集光电探测器(12)输出的电信号,并对采集到的信号进行处理,获得平面反射镜(5)和不计厚度薄玻璃板(6)之间的距离变化量,根据该距离变化量获得待测铁镍合金样品(3)的磁致伸缩系数:α=Δl/l,
式中,Δl/为待测铁镍合金样品(3)在磁场中的长度变化量,即为平面反射镜(5)和不计厚度薄玻璃板(6)之间的距离变化量,l为待测铁镍合金样品(3)的原始长度。
8.根据权利要求7所述的多普勒振镜正弦调制多光束激光外差测量磁致伸缩系数的方法,其特征在于:对所述信号处理系统(13)连续采集光电探测器(12)输出的电信号,并对采集到的信号进行处理,获得平面反射镜(5)和不计厚度薄玻璃板(6)之间的距离变化量的过程为:经偏振分束镜PBS(7)透射后的光束入射至不计厚度薄玻璃板(6)的入射角为θ0,此时的入射光场为:E(t)=Elexp(iω0t),
式中El为常数,i表示虚数,ω0为激光角频率;
不计厚度薄玻璃板(6)的反射光的频率为:
ω=ω0(1-2ωcx0sin(ωct)/c);
则在t-L/c时刻到达不计厚度薄玻璃板(6)表面并被该表面反射的反射光的光场为:E0(t)=αElexp{i[ω0(1-2ωcx0sin(ωc(t-L/c))/c)(t-L/c)+ω0x0cos(ωc(t-L/c))/c]}
式中α为不计厚度薄玻璃板(6)和平面反射镜(5)的反射系数,L为振镜(10)到不计厚度薄玻璃板(6)之间的距离;
经不计厚度薄玻璃板(6)透射的光在不同时刻被平面反射镜(5)连续反射m次,获得透过不计厚度薄玻璃板(6)的m束透射光的光场分别为:其中,α1为不计厚度薄玻璃板(6)的透射系数,d为直流稳压电源(4)在供电过程中,平面反射镜(5)和不计厚度薄玻璃板(6)之间的距离,θ为光束透过不计厚度薄玻璃板(6)时的折射角,m为正整数,n为平面反射镜(5)和不计厚度薄玻璃板(6)之间介质的折射率;
光电探测器(12)接收到的总光场为:
E(t)=E0(t)+E1(t)+E2(t)+…+Em(t),
则光电探测器(12)输出的光电流为:
其中,e为电子电量,η为量子效率,h为普朗克常数,v为激光频率,Z为光电探测器(12)表面介质的本征阻抗,S为光电探测器(12)光敏面的面积;
对上式进行整理获得中频电流为:
将所有光场的公式代入上式,获得计算结果为:
忽略1/c3的小项之后上式简化为:
式中p和j为正整数;
根据上式,将干涉信号的频率记为:
式中
则平面反射镜(5)和不计厚度薄玻璃板(6)之间的距离d为:
d=fp/Kp,
当d改变时,根据d=fp/Kp计算获得对应d的待测铁镍合金样品(3)的长度变化量Δd,然后对Δd加权平均,获得最终的距离变化量Δd,该Δd即为Δl。
说明书 :
多普勒振镜正弦调制多光束激光外差测量磁致伸缩系数的
装置及方法
技术领域
背景技术
1842年首先发现,因而也被称为焦耳效应。磁致伸缩效应不但对材料的磁性,特别是对材料的起始磁导率和矫顽力等有重要的影响,而且其效应本身在实际中的应用也很广泛,如:磁致伸缩技术可以用于机械振动和超声波换能器上,在激光雷达等方面有重要的应用。
数α(α=Δl/l)表征它形变的大小,其中Δl为磁性物质的长度变化量,l为磁性物质
的原始长度。因此,准确测量磁性物材料的磁致伸缩系数α是非常重要的。由于磁致伸缩
-5 -6
效应引起的材料长度相对变化很微小,一般铁磁材料的磁致伸缩系数只有10 ~10 数量
级,因此需采用一些高精度的方法加以测量。
超高精度测量方法之一。该方法已成为现代超精密检测及测量仪器的标志性技术之一,广
泛应用于超精密测量、检测、加工设备及激光雷达系统等。
发明内容
置及方法。
定设置,待测铁镍合金样品的另一端固定连接第二固定棒的一端,该第二固定棒的另一端
粘接平面反射镜的非反射面,平面反射镜的反射面与待测铁镍合金样品的轴线垂直;第一
固定棒和第二固定棒大小相同,并且两根固定棒、待测铁镍合金样品和激励线圈同轴设置;
在平面反射镜的反射面一侧距离d处,与该平面反射镜平行设置有不计厚度薄玻璃板;
一波片透射后发送至偏振分束镜PBS,经该偏振分束镜PBS透射后的光束入射至不计厚度
薄玻璃板,经该不计厚度薄玻璃板透射之后的光束入射至平面反射镜的反射面,经该平面
反射镜反射后的光束再次经不计厚度薄玻璃板透射获得透射光,该透射光与经不计厚度薄
玻璃板的光入射面反射后的光束均通过会聚透镜汇聚至光电探测器的光敏面上,所述光电
探测器输出电信号给信号处理系统。
磁致伸缩系数:
多光束激光外差信号,其信号频谱中同时包含多个频率值,每个频率值都包含待测参数信
息,经过解调后可同时得到多个待测参数值,对得到的多个参数值加权平均,提高了待测参数的精度。
度。
附图说明
具体实施方式
1-2、激励线圈2、待测铁镍合金样品3、直流稳压电源4、平面反射镜5、不计厚度薄玻璃板6、偏振分束镜PBS7、H0固体激光器8、四分之一波片9、振镜10、会聚透镜11、光电探测器12和信号处理系统13组成,
棒1-1的另一端固定设置,待测铁镍合金样品3的另一端固定连接第二固定棒1-2的一端,
该第二固定棒1-2的另一端粘接平面反射镜5的非反射面,平面反射镜5的反射面与待测
铁镍合金样品3的轴线垂直;第一固定棒1-1和第二固定棒1-2大小相同,并且两根固定
棒、待测铁镍合金样品3和激励线圈2同轴设置;在平面反射镜5的反射面一侧距离d处,
与该平面反射镜5平行设置有不计厚度薄玻璃板6;
再次经四分之一波片9透射后发送至偏振分束镜PBS7,经该偏振分束镜PBS7透射后的光束
入射至不计厚度薄玻璃板6,经该不计厚度薄玻璃板6透射之后的光束入射至平面反射镜5
的反射面,经该平面反射镜5反射后的光束再次经不计厚度薄玻璃板6透射获得透射光,该
透射光与经不计厚度薄玻璃板6的光入射面反射后的光束均通过会聚透镜11汇聚至光电
探测器12的光敏面上,所述光电探测器12输出电信号给信号处理系统13。
=-ωcx0sin(ωct),式中x0为多普勒振镜振动的振幅,ωc为多普勒振镜的角频率,c为光速,t为时间。
A/D13-3和数字信号处理器DSP13-4组成,
模数转换器A/D13-3将转换后的信号发送给数字信号处理器DSP13-4。
镜正弦调制多光束激光外差测量磁致伸缩系数的方法,该方法的过程为:
不计厚度薄玻璃板6与平面反射镜5的反射面之间的距离d为20mm;
金样品3的磁致伸缩系数:
透过偏振分束镜PBS7斜入射到不计厚度薄玻璃板6上,经不计厚度薄玻璃板6透射的光被
平面反射镜5反射后与经过不计厚度薄玻璃板6前表面反射的光一起被会聚透镜11会聚
到光电探测器12的光敏面上,最后经光电探测器12光电转换后的电信号经过前置放大器
13-2、模数转换器A/D13-3和数字信号处理器DSP13-4处理后得到不同时刻待测的参数信
息。
集到的信号进行处理,获得平面反射镜5和不计厚度薄玻璃板6之间的距离变化量的过程
为:
折射角,m为正整数,n为平面反射镜5和不计厚度薄玻璃板6之间介质的折射率;
射。
讨论干涉现象时,必须考虑多次反射和透射效应,即应讨论多光束激光干涉。
刻被平面反射镜5的反射面多次反射后的表达形式。
频率差进行分析,因为采用傅里叶变换很容易实现频率测量。此时,可以把干涉信号的频率记为:
波频率波峰,通过测量不同谐波频率,就可以测出不计厚度薄玻璃板6和平面反射镜5之间
的距离d,当d改变时,测出对应d的变化量Δd,然后对Δd加权平均,这样处理之后就可
以提高Δd的测量精度,知道了Δd就可以根据式α=Δl/l计算得到待测样品磁致伸缩
系数。
激光对人眼安全;激励线圈2为200匝/cm;通常情况下平面反射镜5和不计厚度薄玻璃板
6之间介质的折射率取n=1;光电探测器12的光敏面孔径为R=1mm。灵敏度1A/W。取
多普勒振镜振幅为0.0001m。在实验过程中,要求加在激磁线圈的电流不会发生磁饱和。
多光束激光外差信号的傅里叶变换频谱;虚线为激光正入射情况下,测量待测铁镍合金样
品3长度变化量Δl时对应多光束激光外差信号的傅里叶变换频谱。
易得到的两个中心频率的比值:
θ的大小为:
镍合金样品的磁致伸缩系数。
光束外差信号的频率分布在频谱的零频附近,在实验光路中加入带通滤波器就可以滤除低
频外差信号的干扰。利用上述多光束激光外差测量法,连续模拟了八组数据,得到了不同电流情况下待测样品磁致伸缩系数的仿真结果,如表1所示。
I(mA) 10.00 20.00 30.00 40.00 50.00 60.00 70.00 80.00
ΔlActual(μm) 0.25 0.50 0.75 1.00 1.25 1.50 1.75 2.00
αActual(×10-6) 1.25 2.50 3.75 5.00 6.25 7.50 8.75 10.00
Δli(μm) 0.249197 0499012 0.751032 1.000847 1.250661 1.500476 1.750291 2.000106
α(×10-6) 1.245987 2.495060 3.755158 5.004233 6.253306 7.502381 8.751454 10.000528[0145] 说明:利用表1的仿真实验数据,根据式α=Δl/l可以计算出不同电流情况下
磁致伸缩系数的仿真值,最终得到仿真结果的最大相对误差为0.3%,由此看出该方法的精度是非常高的。同时,分析数据还显示,在电流稳定的情况下,环境带来的系统误差和读数误差在仿真中是可以忽略的,仿真实验中的误差主要来自于快速傅里叶变换(FFT)后的精
度误差和计算过程中的舍入误差。
产生多光束外差干涉信号,从而将待测信息成功地调制在中频外差信号的频率差中。在模
拟样品磁致伸缩系数过程中,此方法在频域同时得到了包含金属长度变化量的信息的多个
频率值,信号解调后得到多个长度变化量,通过加权平均可以得到精确的样品长度随电流
的变化量。以铁镍合金为例进行模拟,磁致伸缩系数测量的相对误差小于0.3%,显著提高了磁致伸缩系数的精度。