基于光子晶体十字波导的双路反相光学时钟信号发生器

摘要

本发明公开了一种基于光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器，包括一个具有TE禁带的光子晶体十字波导；发生器还包括一个输入端(1)、三个输出端(2、3、4)，背景硅介质柱(5)、等腰直角三角形缺陷介质柱(6)和缺陷介质柱(7)，发生器还包括一个提供偏置磁场的电磁铁(8)和一个矩形波电流源(10)；光子晶体十字波导的左端为输入端(1)，输出端(2、3、4)分别位于光子晶体十字波导的下端、右端、上端；缺陷介质柱(7)位于十字波导中心交叉处；光子晶体波导由端口(1)输入TE载波光，再从端口(2)和端口(4)输出两路相位相反的光学时钟信号。本发明结构体积小，便于集成，可以短程高效地实现TE光双路反相光学时钟信号发生器。

权利要求

1.一种基于光子晶体十字波导的双路反相光学时钟信号发生器，其特征在于：具有一个TE禁带的光子晶体十型波导，包括一个TE载波光信号输入端、三个信号输出端、一个第二缺陷介质柱、至少一个第一缺陷介质柱、至少一个背景硅介质柱；所述发生器进一步包括一个电磁铁、一个矩形波电流源；所述光子晶体十型波导的左端为TE载波光信号输入端、下端为第一信号输出端、右端为第二信号输出端、上端为第三信号输出端，中心交叉处设置第二缺陷介质柱；所述十字波导交叉的四个拐角处设置四个第一缺陷介质柱；所述第一缺陷介质柱为等腰直角三角形缺陷介质柱; 所述电磁铁和所述矩形波电流源产生偏置磁场，该偏置磁场的方向随时间做周期变化，所述TE载波光信号输入端的TE载波光信号传输至所述第一信号输出端或第三信号输出端，输出两个相位相反相的时钟信号。

2.按照权利要求 1所述的基于光子晶体十字波导的双路反相光学时钟信号发生器，其特征在于：所述发生器进一步包括导线。

3. 按照权利要求 2 所述的基于光子晶体十字波导的双路反相光学时钟信号发生器，其特征在于：所述电磁铁的一端与所述矩形波电流源的一端连接，另一端通过所述导线与所述矩形波电流源的另一端连接。

4.按照权利要求 1 所述的基于光子晶体十字波导的双路反相光学时钟信号发生器，其特征在于：所述光子晶体十字型波导为光子晶体中移除中间一横排和中间一竖排介质柱后的结构。

5.按照权利要求 1 所述的基于光子晶体十字波导的双路反相光学时钟信号发生器，其特征在于：所述第二缺陷介质柱为铁氧体方柱，其形状为正方形。

6. 按照权利要求 5所述的基于光子晶体十字波导的双路反相光学时钟信号发生器，其特征在于：所述铁氧体方柱的磁导率为各向异性，且受偏置磁场的控制，该偏置磁场的方向沿着铁氧体方柱的轴线的方向。

7. 按照权利要求1 所述的基于光子晶体十字波导的双路反相光学时钟信号发生器，其特征在于：所述光子晶体十字型波导的交叉拐角处的四个背景硅介质柱分别删除一个角以形成等腰直角三角形缺陷介质柱。

8. 按照权利要求1 所述的基于光子晶体十字波导的双路反相光学时钟信号发生器，其特征在于：所述等腰直角三角形缺陷介质柱为硅。

9.按照权利要求1所述的基于光子晶体十字波导的双路反相光学时钟信号发生器，其特征在于：所述等腰直角三角形缺陷介质柱为三角柱型。

10. 按照权利要求 1所述的基于光子晶体十字波导的双路反相光学时钟信号发生器，其特征在于：所述背景硅介质柱的形状为正方形。

11. 按照权利要求1 所述的基于光子晶体十字波导的双路反相光学时钟信号发生器，其特征在于：所述背景硅介质柱以介质柱轴Z轴方向逆时针旋转41度。

12. 按照权利要求1 所述的基于光子晶体十字波导的双路反相光学时钟信号发生器，其特征在于：所述第三信号输出端为调制输出端。

说明书

基于光子晶体十字波导的双路反相光学时钟信号发生器

技术领域

[0001] 本发明涉及双路反相光学时钟信号发生器,尤其涉及一种光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器。

背景技术

[0002] 传统的占空比可调及互为逻辑非的双路光学时钟信号发生器应用的是几何光学原理，因此体积都比较大，无法用于光路集成中。磁光材料与新型光子晶体的结合导致提出了许多光子器件，其最主要的性质是电磁波在偏置磁场下表现出的旋磁非互易性，使磁性光子晶体不仅具有旋光特性，还有着更大的传输带宽和更高的传播效率。以光子晶体为基础可以制作微小的器件，包括双路反相光学时钟信号发生器。双路反相光学时钟信号发生器的光子晶体波导光路一般在光子晶体中引入线缺陷来构建。光学时钟是光通信、光学逻辑器件、光学信息处理系统、光学计算的重要部件，具有广泛应用价值，紧凑型光学时钟发生器是集成广利芯片的重要部件。

发明内容

[0003] 本发明的目的是克服现有技术中的不足，提供一种结构体积小，高效短程便于集成的光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器。

[0004] 发明的目的通过下述技术方案予以实现。

[0005] 本发明基于光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器，包括一个具有TE禁带的光子晶体十字波导；所述发生器还包括一个输入端1，三个输出端2、3、4，背景硅介质柱5、等腰直角三角形缺陷介质柱6和缺陷介质柱7，所述发生器还包括一个提供偏置磁场的电磁铁(8)和一个矩形波电流源(10)；所述光子晶体十字波导的左端为输入端1，所述输出端
2、3、4分别位于光子晶体十字波导的下端、右端、上端；所述缺陷介质柱7位于十字波导中心交叉处；所述4个等腰直角三角形缺陷介质柱6分别位于十字波导交叉的四个拐角处；所述光子晶体波导由端口1输入TE光，再从端口2和端口4输出两路相位相反的光学时钟信号。

[0006] 所述发生器进一步包括导线9；所述电磁铁8的一端与个矩形波电流源10的一端相连接；所述电磁铁8的另一端通过导线9与矩形波电流源10的另一端相连接，该电磁铁8提供的偏置磁场的方向随时间做周期变化。

[0007] 所述光子晶体为二维正方晶格光子晶体。

[0008] 所述光子晶体由高折射率材料和低折射率材料组成；所述高折射率材料为硅或折射率大于2的介质；所述低折射率介质为空气或折射率小于1.4的介质。

[0009] 所述T型波导为光子晶体中移除中间一横排和中间一竖排介质柱后的结构。

[0010] 所述T型波导交叉拐角处的背景介质柱5删除一个角以形成等腰直角三角形缺陷介质柱。

[0011] 所述背景硅介质柱5的形状为正方形。

[0012] 所述正方形硅介质柱以介质柱轴线z轴方向逆时针旋转41度。

[0013] 所述等腰直角三角形缺陷介质柱6为三角柱型。

[0014] 所述缺陷介质柱7为铁氧体方柱，其形状为正方形，该铁氧体方柱的磁导率为各向异性，且受偏置磁场的控制，偏置磁场方向沿着铁氧体方柱的轴线方向。

[0015] 本发明与现有技术相比具有以下的优点：

[0016] (1)结构体积小，时间响应快，光传输效率高，适合大规模光路集成；

[0017] (2)便于集成，可以短程高效地实现TE光双路反相光学时钟信号发生器，，具有极大的实用价值；

[0018] (3)应用光子晶体可等比例缩放的特性，通过等比例改变晶格常数的方法，可以实现不同波长双路反相时钟信号的产生。

[0019] (4)高对比度、高隔离度，同时还具有较宽的工作波长范围，可以允许有一定频谱宽度的脉冲，或高斯光，或不同波长的光工作，或多个波长的光同时工作，具有实用意义。

附图说明

[0020] 图1是本发明的光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器的一种结构示意图。

[0021] 图中：输入端1 输出端2 输出端3 输出端4 背景硅介质柱5 等腰直角三角形缺陷介质柱6 缺陷介质柱7

[0022] 图2是本发明的光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器的另一种结构示意图。

[0023] 图中：电磁铁8 导线9 矩形波电流源10

[0024] 图3是本发明的光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器的结构参数分布图。

[0025] 图4是本发明光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器的光学时钟信号波形图。

[0026] 图5是实施例1中光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器的禁带频率的逻辑对比度图。

[0027] 图6是实施例2中光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器禁带频率的逻辑对比度图。

[0028] 图7是实施例3中光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器禁带频率的逻辑对比度图。

[0029] 图8是本发明光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器的光场分布示意图。

具体实施方式

[0030] 如图1所示，本发明光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器的结构示意图(删除偏置电路和偏置线圈)，包括一个具有TE禁带的光子晶体十字波导，该发生器还包括一个输入端1，三个输出端2、3、4，背景硅介质柱5，等腰直角三角形缺陷介质柱6和方形缺陷介质柱7；本器件初始信号光从左方端口1入射，端口2输出光波，端口3和端口4隔离光波；光子晶体十字波导的左端为输入端1，端口2、3、4分别位于光子晶体十字波导的下端、右端、上端，光子晶体波导由端口1输入TE光，再从端口2和端口4输出两路相位相反的光学时钟信号；背景硅介质柱5形状为正方形，光轴方向垂直纸面向外，等腰直角三角形缺陷介质柱6为，T型波导交叉拐角处的背景介质柱5删除一个角以形成等腰直角三角形缺陷介质柱，等腰直角三角形缺陷介质柱6为三角柱型，4个等腰直角三角形缺陷介质柱6分别位于十字波导交叉的四个拐角处，光轴方向与背景介质柱相同，缺陷介质柱7位于十字波导中心交叉处，该缺陷介质柱7为铁氧体方柱，其形状为正方形，光轴方向垂直纸面向外，该铁氧体方柱的磁导率为各向异性，且受偏置磁场的控制，偏置磁场方向沿着铁氧体方柱的轴线方向；该铁氧体方柱的磁导率为各向异性，且受偏置磁场的控制，偏置磁场方向沿着铁氧体方柱的轴线方向。如图2所示，本发明的明光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器的结构示意图(含有偏置电路和偏置线圈)，该发生器包括一个提供偏置磁场的电磁铁8(电磁铁线圈)和一个矩形波电流源(10)；发生器还包括导线9，电磁铁8的一端与个矩形波电流源10的一端相连接，电磁铁8的另一端通过导线9与矩形波电流源10的另一端相连接，该电磁铁8提供偏置磁场的方向随时间做周期变化。本发明的发生器如图1与图2所示采用笛卡尔直角坐标系：x轴正方向为水平向右；y轴正方向为在纸面内竖直向上；z轴正方向为垂直于纸面向外。

[0031] 如图3所示，本器件的相关参数为：

[0032] d1＝a(晶格常数)

[0033] d2＝0.3a(正方形硅柱边长)

[0034] d3＝0.2817a(正方形缺陷介质柱边长)

[0035] d4＝0.3a(等腰直角三角形缺陷柱腰长)

[0036] d5＝1.2997a(等腰直角三角形缺陷柱斜边到方形缺陷柱中心的距离)

[0037] d6＝1.577a(波导宽长)

[0038] 本发明光子晶体为正方晶格，晶格常数为a，介质柱边长为0.3a，在光子晶体正方形硅介质柱参考介质柱轴线方向(z轴)逆时针旋转41度时，采用平面波展开法得到光子晶体中TE禁带结构，其光子TE禁带为0.3150至0.4548(ωa/2πc)，其中间的任何频率的光波将被限制在波导中，正方晶格介质柱参考介质柱轴线方向(z轴)逆时针旋转41度后，获得了更大更宽的禁带范围。

[0039] 本发明所使用硅介质波导需要删除一行和一列介质柱而形成导波波导。波导平面垂直于光子晶体中的介质柱的轴线。通过在上述十字波导十字交叉处引入一个铁氧体方柱(正方形缺陷柱7)，其边长为0.28a，4个等腰直角三角形缺陷介质柱5斜边面分别到铁氧体柱(正方形缺陷介质柱6)轴线的距离为1.2997a。铁氧体方柱的光轴与背景介质柱的光轴方向一致。

[0040] 本发明的原理介绍主要针对磁光介质加以解释。铁氧体是一种磁各向异性的材料，铁氧体的磁各向异性是由外加直流偏置磁场所诱导的。该磁场使铁氧体中的磁偶极子循同一方向排列，从而产生合成的磁偶极距，并使磁偶极子在由偏置磁场强度所控制的频率下做进动。通过调整偏置磁场强度可控制与外加微波信号的相互作用，从而实现光子晶体十字波导双路反相光学时钟信号发生器。在偏置磁场的作用下，铁氧体的磁导率张量表现为非对称性，其中铁氧体张量磁导率[μ]为：

[0041] ( 偏置)   (1)

[0042] 磁导率张量的矩阵元中的有关参量由以下式子给出：

[0043] ω0＝μ0γH0   (2)

[0044] ωm＝μ0γMs   (3)

[0045] ω＝2πf   (4)

[0046]

[0047]

[0048] 其中，μ0为真空中的磁导率，γ为旋磁比，H0为外加磁场，MS为饱和磁化强度，为工作频率，p＝k/μ为归一化磁化频率，也叫分离因子，参数μ和k决定不同铁氧体材料，具有这种形式的磁导率张量的材料称为旋磁性的，假定偏置的方向是相反的，则H0和MS将改变符号，所以旋转方向也会相反。

[0049] 偏置磁场由偏置电磁铁产生，偏置电磁铁中加载有偏置电流，该偏置电流为调制信号，调制信号为时变周期信号。

[0050] 通过调节偏置磁场H的大小来确定符合H＝H0时，光从端口4输出，H＝-H0时，光从端口2输出。从而实现双路反相光学时钟信号发生器。

[0051] 双路反相光学时钟信号发生器，一般通过以下方法实现：在周期变化偏置磁场下，利用法拉第旋转效应，使光旋转所需要的角度，由两个端口交替输出，即输出两路相位相反的光学时钟信号。

[0052] 通过数值扫描计算得到，d2＝0.3a，d3＝0.2817a，d5＝1.2997a，归一化光波频率f＝0.4121，相对介电常数εr＝12.9，光信号从端口2输出最大值，且从端口4输出最小。当偏置磁场方向改变时，H0和MS的符号改变，使光信号的环形方向应改变。因此，光信号从端口4输出最大值，且从端口2输出最小。

[0053] 当在硅介质柱阵列波导中引入上述缺陷后，入射信号端口位于图1所示左方端口1的位置，该端口1处为TE光信号。光信号在以硅介质柱5的介质柱阵列形成的波导中传播，TE光信号到达缺陷介质柱7形式的缺陷位置后，TE光信号将全部通过，最后TE光信号将在输出端口2位置输出；TE光信号在输出端口3和4位置几乎没有输出。同时，在波导中插入损失很小。此时端口2为导通状态，端口3和4处于关闭状态。当偏置磁场方向改变时，入射信号端口位于图1所示左方端口1的位置，该端口1处为TE光信号。光信号在以硅介质柱5的介质柱阵列形成的波导中传播，TE光信号到达缺陷介质柱7形式的缺陷位置后，TE光信号将全部通过，最后TE光信号将在输出端口4位置输出；TE光信号在输出端口2和3位置几乎没有输出。同时，在波导中插入损失很小。此时端口4为导通状态，端口2和3处于关闭状态。

[0054] 对于晶格常数和工作波长的选取，可以采用以下方式确定。通过公式[0055]

[0056] 其中以及本发明中正方晶格硅结构的的归一化禁带频率范围

[0057] fnorm＝0.3150～0.4548   (8)

[0058] 计算出相应的禁带波长范围为：

[0059] λ＝2.1987a～3.1746a   (9)

[0060] 由此可见在不考虑色散或材质色散变化很小的情况下，可以通过改变晶格常数a的值得到与其等比例的满足波长范围的λ值。工作波长可以在不考虑色散或色散可忽略的情况下通过介质柱间晶格常数来调节。

[0061] 如图4所示，通过控制电压，得到光功率输出波形，其中T1时段磁场为-H，从端口2输出；T2时段磁场为H，从端口4输出。光学时钟信号占空比＝信号为1的时间/信号为0的时间＝T1/T2。脉冲上升时间＝矩形脉冲边沿从0上升到最高输出功率的90％时需要的时间，该结构的脉冲上升时间取决于磁场的变化速度。

[0062] 通过调节调制信号的正负取值时间比例，可调节输出时钟信号的占空比，它等于调制信号为正值的时间与调制信号为负的时间之比。

[0063] 光学时钟参数：

[0064] (1)脉冲上升时间＝矩形脉冲边沿从0上升到最高输出功率的90％时需要的时间，该结构的脉冲上升时间取决于磁场的变化速度。

[0065] (2)时钟频率＝磁场的变化频率

[0066] (3)逻辑对比度定义为：

[0067] 对于端口2导通：10log(导通时端口2的输出功率/断开时端口2的输出功率)＝10log(P开/P关)

[0068] 对于端口4导通：10log(导通时端口4的输出功率/断时端口4的输出功率)＝10log(P开/P关)

[0069] 隔离度定义为：隔离度＝10log(输入功率/隔离端输出功率)＝10log(P入/P隔)[0070] 通过图6可知，在归一化光波频率ωa/2πc＝0.4121时，其逻辑对比度可达到48dB。

[0071] 实施例1

[0072] 本实施例中，在不考虑色散或材质色散变化很小的情况下，通过等比例改变晶格常数的方法，可以实现不同波长下双路反相光学时钟信号发生器的功能。令参数a＝6.1772×10-3[m]，d2＝0.3a，d3＝0.2817a，d5＝1.2997a，μ＝9.6125，p＝0.7792，归一化光波频率ωa/2πc＝0.4121，其他参数不变，使其对应到20GHz的光波。参照图5，通过仿真计算得到在禁带光波频率范围内的逻辑对比度，该结构具有高逻辑对比度的占空比可调及互为逻辑非的双路光学时钟信号发生器，从而实现了双路反相光学时钟信号发生器的功能。

[0073] 实施例2

[0074] 本实施例中，在不考虑色散或材质色散变化很小的情况下，通过等比例改变晶格常数的方法，可以实现不同波长下双路反相光学时钟信号发生器的功能。令参数a＝4.1181×10-3[m]，d2＝0.3a，d3＝0.2817a，d5＝1.2997a，μ＝9.6125，p＝0.7792，归一化光波频率ωa/2πc＝0.4121，其他参数不变，使其对应到30GHz的光波。参照图6，通过仿真计算得到在禁带光波频率范围内的逻辑对比度，该结构具有高逻辑对比度、双路反相光学时钟信号发生器功能。

[0075] 实施例3

[0076] 本实施例中，在不考虑色散或材质色散变化很小的情况下，通过等比例改变晶格常数的方法，可以实现不同波长下双路反相光学时钟信号发生器的功能。令参数a＝3.0886×10-3[m]，d2＝0.3a，d3＝0.2817a，d5＝1.2997a，μ＝9.6125，p＝0.7792，归一化光波频率ωa/2πc＝0.4121，其他参数不变，使其对应到40GHz的光波。参照图7，通过仿真计算得到在禁带光波频率范围内的逻辑对比度，该结构具有高逻辑对比度、双路反相光学时钟信号发生器的功能。

[0077] 通过图8可知，在归一化光波频率ωa/2πc＝0.4121时，由有限元软件COMSOL进行计算，得到光场模拟图。由此可知，TE光分别高效地传播至端口2和端口4。

[0078] 以上所述本发明在具体实施方式及应用范围均有改进之处，不应当理解为对本发明限制。